Внутренний диаметр анода

Влияние неоднородности продольного магнитного поля в плазмоведущем канале на эффективность прохождения титановой плазмы по каналу исследовалось с помощью системы. Распределение интенсивности поля внутри анода устанавливалось регулировкой величины и направления тока в соединённых последовательно катушках F1 и F2. Токи в катушках F3, F4 и F5 были при этом зафиксированы на уровне, который обеспечивал в плазмоводе 5 индукцию магнитного поля около 27 мТл (при обесточенных катушках F1 и F2). Для краткости здесь и далее поля внутри анода и плазмовода условимся называть фокусирующим и транспортирующим соответственно. Сравнение полученных данных позволяет оценить потери ионной компоненты плазменного потока при прохождении его вдоль плазмовода: на пути от входа в плазмовод к его выходу теряется около 6% ионного потока. Поскольку продольный градиент магнитного поля на этом участке транспортировки плазмы отсутствует, указанные потери ионов можно объяснить только диффузией плазмы поперёк магнитного поля.

Такое же напряжение на дуге в другом случае (при наличии вставки) достигается при 5/т=18мТл. Но если в первом случае ионный ток на выходе анодного канала составлял около 6 А, то во втором случае он достигал 8 А, т. е. на 33% больше. Если принять во внимание, что поведение ионов в анодном канале в рассматриваемых условиях определяется исключительно электрическим полем, то в условиях равенства его радиальной составляющей в обоих рассматриваемых случаях степень изоляции ионной компоненты от стенок анодного канала должна быть одинаковой. Тем не менее, на выход анодного канала в первом случае ионов доходит на треть меньше, чем во втором. Такие потери можно объяснить лишь отражением части ионного потока от магнитного зеркала: в первом случае зеркальное отношение = 3,6, в то время как во втором - оно не превышает 1,5. Здесь мы употребляем термин магнитное зеркало, не углубляясь в механизм отражения ионов от области, занимаемой этой структурой поля.